Эквивалентный синусоидальный

Поскольку модулирующий сигнал a~(t) меняется медленно по сравнению с косинусной функцией, площадь, определяемая вторым интегралом, очень мала по сравнению с величиной первого интеграла в 4.1.23, и, следовательно, вторым интегралом можно пренебречь. Таким образом, для всех практических приложений энергия полосового сигнала s(t), выраженная через эквивалентный низкочастотный сигнал s^t), равна

Предположим, что s(t] - узкополосный полосовой сигнал, а st(t) - эквивалентный низкочастотный сигнал. Этот сигнал поступает на узкополосную полосовую систему, определяемую своей полосовой импульсной характеристикой h(t) или эквивалентной низкочастотной импульсной характеристикой (ИХ) /z,U) . Выход полосовой системы также является полосовым сигналом, и, следовательно, его можно выразить в виде

w=l,2,...,A/, Q
длительностью Т секунд. Сигнал d(t) используется для частотной модуляции несущей. Следовательно, эквивалентный низкочастотный сигнал и(/) можно в этом случае выразить так:

ММС можно также представить как разновидность четырёхфазного ФМ. Конкретно мы можем выразить эквивалентный низкочастотный модулирующий сигнал в виде

которая отображает полосовой сигнал s(t) через эквивалентный низкочастотный и(г) . можем выразить автокорреляционную функцию s(t) так:

4.14. Рассмотрите эквивалентный низкочастотный модулирующий сигнал в виде

цепь и укажите вероятности перехода отдельных состояний. 4.21. Эквивалентный низкочастотный сигнал AM можно записать в виде

- эквивалентный низкочастотный принимаемый сигнал. Этот принимаемый сигнал теперь проходит через демодулятор, отсчёт которого при t - Т подается на детектор.

где r,(t) - эквивалентный низкочастотный принимаемый сигнал. Тогда оптимальный детектор с учетом равномерно распределенной фазы несущей вычисляет М огибающих:

5.6. Рассмотрите эквивалентный низкочастотный сигнал s,(t), 0 < t <> Т , с энергией Ъ = ^ \ \st (г dt .

Практические способы определения действующего значения / эквивалентного синусоидального тока будут рассмотрены далее, а пока будем считать, что он уже известен, и рассмотрим векторную диаграмму идеализированной обмотки (см. 6.21,6). Последнюю ( 6.28) нетрудно построить, используя выражения (6.22), (6.23) и (6.26), а также тот факт, что идеализированная обмотка потребляет кроме реактивной (индуктивной) мощности также и активную мощность. Учитывая это, можно утверждать, что эквивалентный синусоидальный ток будет отставать по фазе относительно напряжения и' на некоторый

Как следует из графика ip>c(f) ( 6.29), при Ф = 0 (что соответствует и' = + L/^i ток »р с = 0. Это является подтверждением того, что эквивалентный синусоидальный ток будет в данном случае действительно чисто реактивным.

§ 12.3. ЭКВИВАЛЕНТНЫЙ СИНУСОИДАЛЬНЫЙ ТОК. ВОЛЬТ-АМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ИДЕАЛИЗИРОВАННОЙ КАТУШКИ

Эквивалентный синусоидальный ток катушки должен иметь активную составляющую, так как перемагничивание сердечника сопровождается потерями на гистерезис и вихревые токи. Тепловые потери за один цикл характеризуются площадью динамической петли перемаг-мичивания материала (см. 12.3), из которого выполнен сердечник. Величина потерь энергии в сердечнике выражается формулой

§ 12.3. Эквивалентный синусоидальный ток. Вольт-амперная характеристика идеализированной катушки ........ 248

§ 7.3. Магнитная цепь при переменной м. д. с. Эквивалентный синусоидальный ток

§ 7.3. Магнитная цепь при переменной м. д. с. Эквивалентный синусоидальный ток..................... 94

1.1.13. В табл. 1.1 приведена зависимость тока холостого хода от времени ior = f(t). Вычислить амплитуды первой, третьей и пятой гармонических этого тока и определить его действующее значение 1ОГ, построить на одном графике несинусоидальный ток i^t) и эквивалентный синусоидальный ток ior(t) .Найти главное индуктивное со противление и главную индуктивность первичной обмотки, если напряжение первичной обмотки f/i = = 127 В, частота/= 50 Гц.

измеряемых величин. Поэтому при экс- ком перименталыюм снятии зависимости напряжения на зажимах катушки от тока в ней U -•- / (/) получим нелинейную характеристику ( 7-5). Произведя расчет магнитной цепи и определив эквивалентный синусоидальный ток как действующий несинусоидальный ток, получим такую же характеристику. При включении катушки па напряжение источника переменного тока ее полное сопротивление будет уменьшаться при увеличении напряжения.

ЭКВИВАЛЕНТНЫЙ СИНУСОИДАЛЬНЫЙ ток

катушки, изменяющегося гармонически, должен увеличиваться ее магнитный поток. При насыщении сердечника ток катушки (эквивалентный и гармонические составляющие) будет возрастать быстрее, чем магнитный поток и напряжение. Электроизмерительные приборы, например, дают значения действующих измеряемых величин! Поэтому при экспериментальном снятии зависимости напряжения на зажимах катушки от тока в ней V = / (/) получим нелинейную характеристику ( 7-5). Произведя расчет магнитной цепи и олределив для несинусоидального тока эквивалентный синусоидальный ток, получим такую же характеристику. При включении катушки на напряжение источника переменного тока ее полное сопротивление будет уменьшаться при увеличении напряжения.