Емкостному сопротивлению

Это уравнение выражает закон Ома в комплексной форме для участка цепи с идеальным конденсатором. Согласно этому закону комплекс тока конденсатора равен комплексу напряжения, деленному на комплекс емкостного сопротивления конденсатора.

Напряжение на конденсаторе, определенное из формулы (5.28), равно произведению его тока и комплекса емкостного сопротивления:

Существенную роль при работе резистора играет распределенная емкость изолирующего р—«-перехода. Несмотря на то что эта емкость не превышает обычно 2...5 пФ, величина емкостного сопротивления оказывается соизмеримой с сопротивлением резистора (5 кОм на частотах порядка 10 МГц). Повысить эту частоту можно, пропорционально уменьшая размеры резистора, паразитная емкость которого при этом уменьшается пропорционально квадрату линейных размеров, а сопротивление остается неизменным. Особенно неблагоприятно сказывается влияние емкости изолирующего р — п-перехода на резисторы большого сопротивления. Решить эту проблему пытались созданием резисторов, заключенных между двумя диффузионными областями (пинч-резисторов). В этом случае используется глубинная, слаболегированная часть диффузионной области (чаще всего базовой), обладающая высоким объемным удельным сопротивлением [8]. Она отделена от поверхности подложки диффузионной областью с повышенной концентрацией носителей противоположного знака. Такой резистор имеет нелинейную вольт-амперную характеристику, так как изменение тока ведет к изменению падения напряжения на резисторе, которое складывается со смещающим напряжением, приложенным к переходу. Ширина обедненной области р — /г-перехода увеличивается, сечение резистора при этом уменьшается. Это аналогично рассмотренному ранее явлению «смыкания» канала в структурах полевых транзисторов.

12. Каким должно быть оптимальное соотношение емкостного сопротивления С-фильтра и сопротивления нагрузочного устройства /?„?

тогда, когда ток открытого тиристора fTpl опережает по фазе на- ' пряжение на нем. Если фазовый сдвиг будет больше времени «восстановления» ?выкл тиристора, то АИТ будет работать устойчиво. Для создания такого «опережения» при активно-индуктивной нагрузке индуктивное сопротивление нагрузки Ь'И, приведенное к первичной обмотке трансформатора, должно быть меньше емкостного сопротивления конденсатора Ск.

вическими процессами, эквивалентными изменению комплексного (емкостного) сопротивления.

Мгновенное значение первой гармоники тока (с учетом преобладания в цепи емкостного сопротивления)

При со* = 1 (резонанс) \з = 0, а модуль имеет максимальное значение К,, = 1 или абсолютное значение 1/R, обратно пропорциональное сопротивлению, учитывающему потери. При частотах, близких к нулевой, значение емкостного сопротивления стремится к бесконечности, так что F*->-0 и угол 1з = 90° (ток опережает напряжение), а при неограниченном росте частоты индуктивное сопротивление стремится к бесконечности, так что К^->0 и угол гэ = — 90° (ток отстает от напряжения).

Режим короткого замыкания по переменному току соответствует режиму, при котором напряжение в цепи не зависит от тока. Практически это осуществляется включением на вход или выход емкостного сопротивления, величина которого много меньше величины входного или выходного сопротивления транзистора. Система «/-парамет-

21. Нарисуйте график зависимости емкостного сопротивления от частоты при С=const и'Ьбъясните, почему с увеличением частоты1 сопротивление уменьшается. " '.......'"'

1. Комплекс емкостного сопротивления

Резонанс напряжений возникает, когда реактивное сопротивление цепи равно нулю (л: = 0), т. е. когда индуктивное сопротивление равно емкостному сопротивлению цепи (XL= хс). В этом случае индуктивное и емкостное напряжения компенсируют друг дру-

Резонансный зарядный процесс происходит при равенстве индуктивного сопротивления СГ емкостному сопротивлению ЕН: о>Лг = 1/соСн, где со — постоянная угловая частота тока генератора.

Решение. В данной схеме индуктивное сапрошвде-ние XL = wL = 2n/L равно емкостному сопротивлению Хс = 1/соС= 1/2л/С и полное сопро- ,

Индуктивное сопротивление лг2 обмотки 2, расположенной между двумя другими (см. IV. 45), близко к нулю и в некоторых случаях может иметь отрицательное значение, что формально является эквивалентным емкостному сопротивлению.

ординат, взятой у деления 20 в, проводим касательную к характеристике индуктивности. Характеристика — прямая для емкости — проходит через начало координат, параллельно касательной. Тангенс угла наклона ее к оси абсцисс равен емкостному сопротивлению. В точке пересечения прямой с характеристикой индуктивности имеет место феррорезонанс напряжений. На вертикальной линии, проведенной через точку касания, находится точка максимума результирующей характеристики цепи, в которой происходит триггерный эффект. 13-66. Характеристики нелинейной индуктивности и емкости построены в общей системе

х3 = 1/0,268 = 3,74, где хэ соответствует емкостному сопротивлению.

Сравним эффект продольной и поперечной компенсации ( 20-8). Линия с поперечной компенсацией может быть представлена как линия с пониженной емкостью, а следовательно, с уменьшенной волновой длиной и повышенным волновым сопротивлением, что приводит к значительному повышению ее входного сопротивления. Линия с продольной емкостной компенсацией может быть представлена как линия с пониженной индуктивностью, что уменьшает одновременно и волновую длину, и волновое сопротивление. Поэтому продольная компенсация уменьшает коэффициент передачи, но приводит лишь к несущественному возра^ станию входного сопротивления. В то время как при полной компенсации емкостного тока входное сопротивление линии с реакторами равно бесконечности, при полной компенсации индуктивного сопротивления входное сопротивление линии равно ее емкостному сопротивлению 1/шС/. Если за УПК включены реакторы, то часть емкостного тока участка линии компенсируется индуктивным током реакторов и падение напряжения на емкости УПК уменьшается. В пределе при полной компенсации емкостного тока за УПК оно не оказывает никакого влияния на распределение напряжения и входное сопротивление линии.

Второй член в правой части уравнения (21-2) представляет собой эллипс ( 21-3) с центром в начале координат и полуосями, равными Е (вертикальная ось) и Е/r (горизонтальная ось). Сумма ординат эллипса и прямой 1/соС, тангенс угла наклона которой пропорционален емкостному сопротивлению, дает правую часть (21-2). При г — 0 эллипс превращается в две параллельные прямые с ор-

емкости включаются последовательно с емкостью относительно земли невключившейся фазы, шунтированной индуктивностью реакторов. Резонанс возможен в тех случаях, когда сопротивление нижней ветви носит индуктивный характер и близко по абсолютному значению к емкостному сопротивлению между фазами.

Таким образом, существуют два основных условия, при которых наблюдаются существенно резонансные гармоники. Первое условие — равенство индуктивного сопротивления нелинейного элемента на ft-й частоте емкостному сопротивлению внешней цепи на этой же частоте. Это условие можно назвать резонансным или частотным. Оно может быть сформулировано и в другой форме: собственная частота линейной части схемы должна быть несколько меньше, чем частота

Из сравнения 25-6, а и б видно, что с увеличением /?ш растет восстанавливающееся напряжение между главными контактами на первой стадии отключения и падает напряжение между контактами на второй стадии. На 25-7 приведена зависимость восстанавливающегося напряжения на обоих стадиях от отношения Rm к емкостному сопротивлению линии. При Rm = (2,5— 3,0) хпх восстанавливающиеся напряжения на любой стадии отключения