Дополнительная составляющая

где х^пд —дополнительная реактивность для данного вида короткого замыкания, определяемая аналогично Zn\ (табл. 14-2), но при г = 0. 329

Таким образом, чем больше дополнительная реактивность х д характеризующая вид несимметричного короткого замыкания, тем медленнее протекает переходный процесс генератора, но вместе с тем раньше наступает установившийся режим.

Схема замещения прямой последовательности показана на 14-23,6. Реактивности ее элементов: Xi=71 ом; х2=35,2 ом; х3=54 ом; х4=46 ом; х5= —5,4 ом; х6=94,5 ом; х7=33,2 ом; х8 = 2940 ом; х& —дополнительная реактивность, которая подлежит еще определению.______________

Дополнительная реактивность в схеме прямой последовательности при однофазном коротком замыкании Хд(1)=х2+хо=50,5+53,3= 103,8 ом. 364

где xls и Хд^—результирующая реактивность прямой последовательности (для начального момента) и дополнительная реактивность для данного вида короткого замыкания, выраженные в (14-62) в относительных единицах при S6 и U6 = иф, а в (14-63)— в омах, приведенных к напряжению Ucp;

При двухфазном коротком—замыкании на землю дополнительная реактивность будет:

Дополнительная реактивность для данного вида короткого замыкания

Дополнительная реактивность, вводимая в схему прямой .последовательности, будет

в) При включении одной фазы (разрыв двух фаз) В данном случае дополнительная реактивность составляет:

Закорачивание фазы реактора эквивалентно включению в эту фазу реактивности х=1,2. Следовательно, дополнительная реактивность, включаемая в схему прямой последовательности, согласно (15-24) будет:

Для первого этапа опыта дополнительная реактивность, схему прямой последовательности, будет:

Прохождение каждой AM компоненты U\](t) и V\z(f) через линейную часть ЧМ тракта анализируется по вышеприведенной методике, а затем определяется суммарный сигнал С/2(0 = (9о + -f- 0(0)cos(o)o/ — ^(О — КО), где во и 0(7) — постоянная и переменная составляющие амплитуды; \(t) — дополнительная составляющая частотной (фазовой) модуляции, обусловленная неидеальностью АЧХ и ФЧХ тракта. Если учесть, что частотный демодулятор нечувствителен к изменениям амплитуды (он содержит на входе амплитудный ограничитель), то сигнал на выходе частотного демодулятора можно представить в следующем виде:

Это уравнение дает возможность определить, что под действием среднего электромагнитного момента ротор должен достичь частоты вращения не меньше (1 — sKp)(Oi, тогда двигатель втянется в синхронизм. Уравнение (14.76) получено при допущении, что средний электромагнитный момент уравновешивает момент сопротивления, а реактивный момент равен нулю. Реактивный момент на величину sHp не влияет, так как его работа за период в = 0 ~ п равна нулю. Однако равенство среднего момента и момента сопротивления имеет место только при скольжении sKp. При изменении скольжения от sKp до 0 средний момент изменяется от Мс до 0. Момент сопротивления в этом случае можно считать постоянным, так как частота вращения ротора изменяется незначительно. Поэтому при значениях скольжения меньше sKp появляется дополнительная составляющая момента, обусловленная разностью среднего момента и Мс, которая препятствует втягиванию в синхронизм. Чтобы учесть эту дополнительную составляющую момента, необходимо оперировать с (14.53). Домножая его на dQ, после преобразования получим

лучалась при симметрии фаз, как показано на рисунке штриховой линией. Следовательно, в кривой выпрямленного напряжения появляется дополнительная составляющая с частотой /с. Эта составляющая будет плохо сглаживаться фильтром, рассчитанным на подавление первой гармоники пульсаций, имеющей при симметрии фаз выпрямителя частоту /t = mn/c. При существенной асимметрии фаз амплитуда этой дополнительной составляющей может быть большой. Естественно, что требования к допустимой асимметрии фаз выпрямителя будут тем строже, чем меньше допустимый коэффициент пульсаций напряжения на потребителе ?„_„.

полная электромагнитная мощность Р имеет максимальное значение при 9<90°. В неявнополюсных машинах xd—xq, поэтому дополнительная составляющая мощности Рк у них отсутствует.

2. В каком случае у синхронной машины отсутствует дополнительная составляющая мощности Рд?

В синхронных машинах с постоянными магнитами проводимость потока по про-дольной оси снижается из-за вставки постоянного магнита, имеющей низкую магнитную. проницаемость, а проводимость потока по поперечной оси увеличивается вследствие большой ширины полюсных наконечников. При этом x^
При подаче обратного напряжения —UK6 появляется дополнительная составляющая тока коллектора /ко, и поскольку с увеличением обратного напряжения толщина базы W уменьшается, инжекционный ток а/э несколько увеличивается за счет увеличения коэффициента а.

На 9.10,г приведена схема замещения, а на 9.10, д — векторная диаграмма инвертора по 9.11. На векторной диаграмме появилась дополнительная составляющая тока IL- Регулируя IL изменением угла а с помощью системы управления, устанавливаем такой ток IL, при котором угол сдвига между током i и напряжением ин Р остается неизменным, тогда в соответствии с выражением (9.8) напряжение на нагрузке будет постоянным при изменении тока нагрузки. Сравним векторные диаграммы 9.10,s и д. На второй из них ток нагрузки уменьшился (Rn возросло), но благодаря току 1L угол р остался неизменным и t/n=const, что показано пунктирной линией на 9.10, а. При уменьшении тока нагрузки угол управления а растет, /.эш> снижается.

быточная концентрация носителей заряда (см. § 1.12). Если к фоторезистору приложено напряжение, то через него будет проходить дополнительная составляющая тока — фототек, обусловленный избыточной концентрацией носителей. Электронная составляющая фототока

Таким образом, с учетом электронно-дырочного рассеяния падение напряжения на базе линейно возрастает с ростом плотности тока / или тока диода I=SJ, причем эта дополнительная составляющая пропорциональна толщине базы. Полное падение напряжения на диоде определяется выражением

В поверхностном слое освещаемого полупроводника возникают фотоносители — дополнительные дырки и электроны. Коэффициент диффузии электронов больше коэффициента диффузии дырок. Поэтому при диффузии из места генерации фотоносителей электроны опережают дырки, происходит некоторое разделение зарядов — поверхность полупроводника приобретает положительный заряд по отношению к объему. Возникает дополнительная составляющая фото-ЭДС. Кроме того, при наличии на поверхности ловушек захвата носителей одного знака (только дырок или только электронов) возникает составляющая фото-ЭДС как итог диффузии в глубь полупроводника носителей заряда другого знака.