Циклическом перемагничивании

Зависимость магнитной индукции В от напряженности Н маг-нитного поля при циклическом изменении Н изображается гисте-резисной петлей (см. 6-8). Для магнитной индукции В и напряженности поля Н энергия в единице объема определяется по формуле (6-20):

Циклический режим испытания характеризуется воздействием повышенной влажности при циклическом изменении температуры воздуха в камере. В результате создаются условия для выпадения росы на наружных поверхностях изделий (при быстром снижении температуры) и последующего ее испарения (в период повышения температуры), что способствует интенсивному-раз-16?

Зависимость магнитной индукции В от напряженности Н магнитного поля при циклическом изменении Н изображает-

Сегнетоэлектрики обладают нелинейными свойствами: вследствие изменения их диэлектрической проницаемости при изменениях напряженности электрического поля заряд сегнетоэлектрического конденсатора нелинейно изменяется с изменением напряжения. Эта нелинейность связана с тем, что при циклическом изменении напряжения заряд сегнетоэлектрического конденсатора изменяется по закону петли гистерезиса ( 2-8). При увеличении напряжения от нуля происходит увеличение заряда по первоначальной кривой зарядки, достигающей насыщения; при снижении напряжения уменьшение заряда происходит с большим отставанием

Зависимость магнитной индукции В от напряженности Я магнитного поля при циклическом изменении изображается гистере-зисной петлей ( 2-6). Для магнитной индукции В и напряженности поля Я энергия в единице объема (2-42):

68. Камышанченко.-Н. В., Неклюдов И. М., Кононыхин В. А. Упрочнение металлов при циклическом изменении температуры в процессе их программного нагружения.— Исслед. механ. сопротивления материалов и конструкций, 1977, 6, вып. 24, с. 77—91.

Методы измерения магнитных величин лежат в основе испытаний ферромагнитных материалов. Все ферромагнитные материалы делятся на магни-тотвердые и магнитомягкие. Первые используются в качестве источников постоянных магнитных полей (постоянные магниты). Для них к настоящему времени сложились три направления испытаний: исследование свойств магнитотвердых материалов, производственный контроль образцов магнитотвердых материалов, производственный контроль постоянных магнитов. При исследовании свойств магнитотвердых материалов необходимо получать достаточно полную информацию о свойствах материала: начальная кривая намагничивания, предельная петля магнитного гистерезиса, кривые возврата для различных точек размагничивающего участка и др. Измерение магнитной индукции производится, как правило, с помощью индукционных и гальваномагнитных преобразователей. Измерение напряженности магнитного поля обычно сводится к измерению тока в намагничивающих устройствах или получению информации о тангенциальной составляющей напряженности магнитного поля от индукционных или гальваномагнитных преобразователей. Перемагничивание магнитотвердых материалов может быть осуществлено постоянным и переменным магнитным полем [5.9 — 5.13]. При намагничивании материала постоянным магнитным полем получаются статические характеристики. При непрерывном циклическом изменении магнитного поля получаются динамические характеристики, которые в инфранизком диапазоне частот перемагничивания могут быть приближены к статическим с необходимой точностью.

Необходимые характеристики магнитных материалов определяются в процессе перемагничива-ния, описываемого при циклическом изменении магнитного поля в координатах магнитной индукции (намагниченности М) и напряженности поля Я петлей гистерезиса ( 17.1). При этом связь магнитной индукции, намагниченности и напряженности поля выражается соотношением

где В — индукция, Тл; л0 = 4я-10-7 Г/м — магнитная постоянная; Нг — напряженность внутреннего постоянного магнитного поля, А/м, М — намагниченность, А/м. На П1.1 приведены начальные кривые намагничивания при комнатной температуре, усредненные по ряду стандартизованных марок феррита, в виде зависимости В/В8=/(Й;), где В, — индукция насыщения. Начальная магнитная проницаемость ферритов ц„, измеренная на частоте 1,4 МГц, имеет значение 5 ... 100. При достаточно медленном циклическом изменении магнитного поля индукция изменяется по петле гистерезиса. Основные параметры петли гистерезиса — остаточная индукция Вт и коэрцитивная сила Нс — обычно приводятся в справочниках. Значения величин М., Вг и Нс магнитомягких ферритов, используемых в диапазоне СВЧ, лежат в следующих пределах- Af«=18 ... 380 кА/м, Вг = 0,01 ... 0,3 Тл, Й0 = 0,05 ... 1,0 кА/м.

6) подложка не должна деформироваться при циклическом изменении температуры при изготовлении микросхемы;

Серебро применяется в основном в составе проводящих паст при толстопленочной технологии (шелкографии). При этом высокая миграционная способность атомов серебра способствует созданию высокопроводящих, хорошо сцепленных с подложкой проводников. Когда требуется создать схему, имеющую малые зазоры, серебро не применяется, так как на ней с течением времени появляются дендриты серебра (особенно при циклическом изменении окружающей температуры), которые могут привести к короткому замыканию проводников.

в) сравнительно малые магнитные потери (порядка десятых долей ватта на 1 кг) при циклическом перемагничивании.

Электротехническая сталь отличается от машиностроительных сталей легирующей присадкой кремния (от 1 до 5%), которая резко увеличивает электрическое сопротивление и уменьшает коэрцитивную силу, снижая тем самым магнитные потери при циклическом перемагничивании. Кроме того, благодаря кремнию повышается максимальная проницаемость стали. Поэтому электротехническая сталь является наиболее распространенным магнитным материалом. Ее используют для изготовления частей магнитопровода силовых трансформаторов, электрических машин и аппаратов, которые пронизываются переменным магнитным потоком.

3) основную (коммутационную) кривую намагничивания, представляющую собой геометрическое место вершин симметричных петель гистерезиса, получающихся при циклическом перемагничивании (кривая б на 1.1).

Петля гистерезиса. При циклическом перемагничивании кривая намагничивания образует петлю гистерезиса ( 1.2).

Как отмечалось в § 1.2, при монотонном увеличении подмагничи-вающего поля намагниченность ферромагнетика возрастает не плавно, а скачкообразно. Эти скачкообразные изменения приводят при циклическом перемагничивании к появлению сплошного спектра маг-нитдой индукции (магнитного шума), наводящего э. д. с, в выходной

Замкнутая кривая абвгдеа (см. 1.4), описывающая зависимость между индукцией и напряженностью поля при циклическом перемагничивании материала, носит название петли гистерезиса. Размер петли при росте максимальной напряженности Ямакс и постоянном числе циклов перемагничивания в секунду увеличивается вначале от нуля до некоторого предельного значения, а затем остается неизменным. Наибольшая петля гистерезиса называется пре-

Петли гистерезиса, находящиеся внутри предельной, называют частными. Геометрическое место вершин симметричных частных петель гистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании материала, называют основной кривой намагничивания ( 18.1, кривая 2). Эта кривая воспроизводится лучше, чем начальная кривая намагничивания (меньше зависит от первоначального магнитного состояния образца), и служит основной паспортной характеристикой магнитного материала.

Петли гистерезиса, находящиеся внутри предельной, называют частными. Геометрическое место вершин симметричных частных петель гистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании материала, называют основной кривой намагничивания ( 18.1, кривая 2). Эта кривая воспроизводится лучше, чем начальная кривая намагничивания (меньше зависит от первоначального магнитного состояния образца), и служит основной паспортной характеристикой магнитного материала.

Таким образом, при циклическом перемагничивании ферромагнетика зависимость В = f (H) графически выражается замкнутой кривой АБГДЕЖА, называемой симметричной петлей гистерезиса. Перемагничивание стали связано с затратой энергии, которая превращается в тепло. Потери энергии, вызванные процессом перемагничивания, называются потерями от гистерезиса.

метричных петель гистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании материала ( 7.7).

дечнике из-за гистерезиса при полном циклическом перемагничивании, умножить на число перемагничиваний сердечника в секунду. Таким образом, ясно, что потери из-за гистерезиса пропор-